加隔熱層？
這個方法雖然能減少溫差幅度，但是會增加重量，而且隔熱層本身在反覆溫變下也會老化。
那到底該怎麼做呢？
肖宿的腦子裡開始瘋狂運轉起來。
荷載流的偏轉路徑，其實可以看成一個向量場在節點區域的分佈問題。
如果把這個向量場對映到一個高維流形上，讓節點區域的幾何形狀和荷載流方向在流形上構成一個協調的葉狀結構，那應力集中係數就變成流形上的曲率積分，透過調整葉狀結構的拓撲就可以控制曲率，從而控制應力集中。
這個思路在肖宿之前處理NS方程渦量邊界層的時候就用過。
當時他把渦量分佈和樂框架做約束，把渦量鎖定在穩定軌道上。
而現在，只不過是應力張量變成了渦量，結構邊界變成了流體邊界而已，從本質上看，它們還是同一個數學結構。
可是應力張量不是渦量。
渦量是反對稱的，應力張量是對稱的。
渦量的積分曲線在流體裡自然閉合，荷載流的積分曲線在固體裡沒有閉合這一說。和樂群能鎖住渦量，是因為渦量場有天然的辛結構，而應力場……
肖宿不知不覺眉頭緊鎖。
如果和樂群這條路走不通呢？
或許，應該換了個方向想。
不去管和樂群，而是直接看幾何。
應力集中係數是應力峰值與名義應力的比值。峰值出現在節點核心，因為六股荷載流在那個位置擠成一團。
如果能讓荷載流在進入核心區之前就提前分流，每股流各走各的通道，到邊界處再光滑匯合，核心區的應力峰值自然就能降下來了。
這個思路其實就是拓撲最佳化在做的事，只不過拓撲最佳化是在二維或三維空間裡挖孔，空間維度不夠，挖來挖去還是互相干擾。
那如果把空間維度提上去呢？
不是在三維裡挖孔，而是在高維流形上重新安排六股流的位置關係。讓它們在流形上分屬不同的葉層，葉層之間只在邊界處光滑過渡，核心區就沒有交匯，沒有奇點，應力集中係數自然就……
想到這兒，肖宿倏的睜開了眼。
葉層。
又是葉層。
剛才被他壓下去的那個念頭，繞了一圈又回來了。
……
第二天上午，肖宿去了韓熹那邊的框架組裝現場。
框架組裝區在基地最西側，和試車區隔了將近一公里，但是站在門口還是能感覺到腳下有微弱的振動。
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