許銘忽然想起一件事。
“對了肖宿，”他開口，“你剛才說的先確定對稱性破缺後的子群，再在這個子群下做塊對角化這個想法，你是怎麼想到的？”
肖宿轉過頭看他。
許銘說：“我是說……那種看待問題的角度。我們做計算化學的，習慣把自旋-軌道耦合當成微擾項，因為它的能量尺度比電子關聯小。但你直接把它當成對稱性破缺項，這個視角切換，是怎麼來的？”
肖宿沉默了一會兒。
然後他說：“因為對稱性是被破壞的，不是被修正的。”
許銘等著他往下說。
“微擾的意思是，你有一個精確解，然後加一個小項，在這個小項下展開。”
“但自旋-軌道耦合不是小項，至少在重元素體系裡不是。金原子或者鉛原子，自旋-軌道耦合的能級分裂可以到電子伏特量級，跟化學鍵一個量級。”
他頓了頓，又說：“這種量級的東西，你不能當成微擾。它改變的是體系的基本對稱性。”
許銘聽完，沉默了很久。
電子伏特量級。
他當然知道這個資料，金原子的自旋-軌道耦合確實很大，大到會影響價電子結構。
但他從來沒從這個角度想過問題。
他一直把自旋-軌道耦合當成“相對論效應”的一部分，放在“修正項”的籃子裡。
但肖宿說得對，當修正項大到跟主項一個量級的時候，它就不是修正項了，它是主項的一部分。
……
晚上回到酒店，肖宿坐在窗前，翻出手機裡存的幾篇論文。
其中有許銘發在JCTC上的那篇，關於兩分量近似方法的。
他快速掃了一遍，大概理解了框架。
然後他開啟電腦，開始寫東西。
分子體系，本質上是一個多體量子系統。
電子的運動，由薛定諤方程描述。
但這個方程太複雜，無法精確求解，只能做近似。
現有的近似方法，無論是密度泛函理論還是多體微擾論，都建立在波函式和哈密頓量的框架上。
但如果換一個視角呢？
如果把分子體系看作一個幾何物件呢？
分子的構型空間，也就是所有原子可能的位置構成的集合是一個高維流形。
。群點子分是就也，用作群稱對的然自有上形流個這
。面截的叢量向個某的上形流個這是，態子量的子電
。線曲條某的上形流是，徑路的應反學化
。論理相的間之面截些這是，裂斷與形的鍵學化
？呢述描來言語的何幾辛用果如
。的化演上間空相在是就上質本學力子量而，構結何幾的間空相是的究研何幾辛
。現表的上間空特伯爾希在場量向頓哈是，程方諤定薛
……裡架框的形流辛到放系子分把能果如
：字行一下敲他
”。數相的形流子日朗格拉些某於應對定穩的鍵學化，述描場量向頓哈的由學力的應反學化。面截積可方平的叢線子量預的於應對態子量的子電。變不ω持保，於用作G群點子分。式形辛是ω，積直的度由自子電與間空形位的子原中其，間空型構辛的子分為)ω (設“
。久很了看字行這著盯他，完寫
。角視的新全個一是這
